Tvarių elektros energijos šaltinių pasiūlymas yra vienas iš svarbiausių šio amžiaus iššūkių. Dėl šios motyvacijos kyla energijos surinkimo medžiagų tyrimų sritys, įskaitant termoelektrines1, fotovoltines2 ir termofotovoltines3. Nors mums trūksta medžiagų ir prietaisų, galinčių surinkti energiją Džaulio diapazone, piroelektrinės medžiagos, galinčios elektros energiją paversti periodiniais temperatūros pokyčiais, yra laikomos jutikliais4 ir energijos surinkėjais5,6,7. Čia mes sukūrėme makroskopinį šiluminės energijos rinktuvą, sudarytą iš daugiasluoksnio kondensatoriaus, pagaminto iš 42 gramų švino skandžio tantalato, gaminantį 11,2 J elektros energijos per termodinaminį ciklą. Kiekvienas piroelektrinis modulis gali generuoti iki 4,43 J cm-3 elektros energijos tankį per ciklą. Taip pat parodome, kad užtenka dviejų tokių 0,3 g sveriančių modulių, kad būtų galima nuolat maitinti autonominius energijos kombainus su įtaisytais mikrovaldikliais ir temperatūros jutikliais. Galiausiai parodome, kad esant 10 K temperatūros diapazonui, šie daugiasluoksniai kondensatoriai gali pasiekti 40% Carnot efektyvumo. Šias savybes lemia (1) feroelektrinės fazės pokytis siekiant didelio efektyvumo, (2) maža nuotėkio srovė, kad būtų išvengta nuostolių, ir (3) didelė gedimo įtampa. Šie makroskopiniai, keičiamo dydžio ir efektyvūs piroelektriniai kombainai iš naujo įsivaizduoja termoelektrinės energijos gamybą.
Palyginti su erdviniu temperatūros gradientu, reikalingu termoelektrinėms medžiagoms, termoelektrinių medžiagų energijos surinkimui laikui bėgant reikia keisti temperatūrą. Tai reiškia termodinaminį ciklą, kurį geriausiai apibūdina entropijos (S)-temperatūros (T) diagrama. 1a paveiksle parodytas tipiškas netiesinės piroelektrinės (NLP) medžiagos ST grafikas, parodantis lauko varomą feroelektrinį-paraelektrinį fazės perėjimą skandžio švino tantalate (PST). Mėlyna ir žalia ciklo atkarpos ST diagramoje atitinka konvertuotą elektros energiją Olsono cikle (dvi izoterminės ir dvi izopolio sekcijos). Čia nagrinėjami du ciklai su tuo pačiu elektrinio lauko pokyčiu (laukas įjungtas ir išjungtas) ir temperatūros pokytis ΔT, nors ir skirtingomis pradinėmis temperatūromis. Žalias ciklas nėra fazinio perėjimo srityje, todėl jo plotas yra daug mažesnis nei mėlynasis ciklas, esantis fazinio perėjimo srityje. ST diagramoje kuo didesnis plotas, tuo didesnė surenkama energija. Todėl fazinis perėjimas turi surinkti daugiau energijos. Didelio ploto ciklų poreikis NLP yra labai panašus į elektroterminių įrenginių poreikį9, 10, 11, 12, kur PST daugiasluoksniai kondensatoriai (MLC) ir PVDF pagrindu pagaminti terpolimerai neseniai parodė puikų atvirkštinį našumą. aušinimo veikimo būsena cikle 13,14,15,16. Todėl mes nustatėme PST MLC, kurios domina šiluminės energijos surinkimą. Šie mėginiai buvo išsamiai aprašyti metoduose ir apibūdinti 1 papildomose pastabose (skenuojanti elektroninė mikroskopija), 2 (rentgeno spindulių difrakcija) ir 3 (kalorimetrija).
a, entropijos (S)-temperatūros (T) brėžinys su įjungtu ir išjungtu elektriniu lauku, pritaikytu NLP medžiagoms, rodančioms fazių perėjimą. Du energijos surinkimo ciklai rodomi dviejose skirtingose ​​temperatūros zonose. Mėlynas ir žalias ciklai vyksta atitinkamai fazinio perėjimo viduje ir išorėje ir baigiasi labai skirtinguose paviršiaus regionuose. b, du DE PST MLC vienpoliai žiedai, 1 mm storio, išmatuoti nuo 0 iki 155 kV cm-1 atitinkamai 20 ° C ir 90 ° C temperatūroje, ir atitinkami Olsen ciklai. Raidės ABCD reiškia skirtingas Olsono ciklo būsenas. AB: MLC buvo įkrauti iki 155 kV cm-1 20 °C temperatūroje. BC: MLC buvo palaikoma 155 kV cm-1, o temperatūra buvo padidinta iki 90 ° C. CD: MLC išsikrauna esant 90°C. DA: MLC atšaldytas iki 20 °C nuliniame lauke. Mėlyna sritis atitinka įvesties galią, reikalingą ciklui pradėti. Oranžinė sritis yra energija, surinkta per vieną ciklą. c, viršutinis skydelis, įtampa (juoda) ir srovė (raudona) atsižvelgiant į laiką, sekama per tą patį Olsono ciklą kaip ir b. Du įdėklai reiškia įtampos ir srovės stiprinimą pagrindiniuose ciklo taškuose. Apatinėje skydelyje geltonos ir žalios kreivės rodo atitinkamas temperatūros ir energijos kreives, atitinkamai 1 mm storio MLC. Energija apskaičiuojama pagal srovės ir įtampos kreives viršutiniame skydelyje. Neigiama energija atitinka surinktą energiją. Veiksmai, atitinkantys didžiąsias raides keturiose figūrose, yra tokie patys kaip Olsono cikle. Ciklas AB'CD atitinka Stirlingo ciklą (7 papildoma pastaba).
kur E ir D yra atitinkamai elektrinis laukas ir elektrinio poslinkio laukas. Nd galima gauti netiesiogiai iš DE grandinės (1b pav.) arba tiesiogiai pradedant termodinaminį ciklą. Naudingiausius metodus aprašė Olsenas savo novatoriškame piroelektrinės energijos rinkimo darbe devintajame dešimtmetyje17.
Ant pav. 1b parodytos dvi monopolinės DE kilpos iš 1 mm storio PST-MLC bandinių, surinktų atitinkamai 20 °C ir 90 °C temperatūroje nuo 0 iki 155 kV cm-1 (600 V). Šie du ciklai gali būti naudojami netiesiogiai apskaičiuoti energiją, surinktą Olsono ciklo, parodyto 1a paveiksle. Tiesą sakant, Olseno ciklas susideda iš dviejų izolauko šakų (čia nulinis laukas DA šakoje ir 155 kV cm-1 BC šakoje) ir dvi izoterminės šakos (čia, 20°С ir 20°С AB šakoje) . C CD šakoje) Ciklo metu surinkta energija atitinka oranžinę ir mėlyną sritis (EdD integralas). Surinkta energija Nd yra skirtumas tarp įvesties ir išėjimo energijos, ty tik oranžinis plotas pav. 1b. Šis konkretus Olsono ciklas suteikia Nd energijos tankį 1,78 J cm-3. Stirlingo ciklas yra Olsono ciklo alternatyva (7 papildoma pastaba). Kadangi pastovaus įkrovimo stadija (atvira grandinė) pasiekiama lengviau, energijos tankis, išgautas iš 1b pav. (ciklas AB'CD), siekia 1,25 J cm-3. Tai tik 70 % to, ką gali surinkti Olson ciklas, tačiau tai daro paprasta derliaus nuėmimo įranga.
Be to, mes tiesiogiai išmatavome Olsono ciklo metu surinktą energiją, įjungdami PST MLC naudodami Linkam temperatūros valdymo etapą ir šaltinio matuoklį (metodas). 1c paveiksle viršuje ir atitinkamuose įdėkluose parodyta srovė (raudona) ir įtampa (juoda), surinkta tame pačiame 1 mm storio PST MLC, kaip ir DE kilpa, einanti per tą patį Olsono ciklą. Srovė ir įtampa leidžia apskaičiuoti surinktą energiją, o kreivės parodytos fig. 1c, apačioje (žalia) ir temperatūra (geltona) viso ciklo metu. Raidės ABCD žymi tą patį Olsono ciklą 1 pav. MLC įkrovimas vyksta AB atkarpos metu ir yra vykdomas esant žemai srovei (200 µA), todėl SourceMeter gali tinkamai valdyti įkrovimą. Šios pastovios pradinės srovės pasekmė yra ta, kad įtampos kreivė (juodoji kreivė) nėra tiesinė dėl netiesinio potencialo poslinkio lauko D PST (1c pav., įdėta viršuje). Įkrovimo pabaigoje MLC kaupiama 30 mJ elektros energijos (taškas B). Tada MLC įkaista ir susidaro neigiama srovė (taigi ir neigiama srovė), o įtampa išlieka 600 V. Po 40 s, kai temperatūra pasiekė 90 °C plato, ši srovė buvo kompensuota, nors pakopinis pavyzdys per šį izolauką grandinėje pagamino 35 mJ elektros galią (antras įdėklas 1c pav., viršuje). Tada MLC (atšakos CD) įtampa sumažinama, todėl atliekami papildomi 60 mJ elektros darbai. Bendra išėjimo energija yra 95 mJ. Surinkta energija yra skirtumas tarp įėjimo ir išėjimo energijos, kuris duoda 95 – 30 = 65 mJ. Tai atitinka 1, 84 J cm-3 energijos tankį, kuris yra labai artimas Nd, išgautam iš DE žiedo. Šio Olsono ciklo atkuriamumas buvo nuodugniai išbandytas (4 papildoma pastaba). Toliau didindami įtampą ir temperatūrą, naudodami Olseno ciklus 0,5 mm storio PST MLC pasiekėme 4, 43 J cm-3, esant 750 V (195 kV cm-1) ir 175 ° C temperatūros diapazonui (5 papildoma pastaba). Tai keturis kartus didesnis nei geriausias literatūroje pateiktas tiesioginių Olsono ciklų efektyvumas ir buvo gautas naudojant plonas Pb(Mg,Nb)O3-PbTiO3 (PMN-PT) (1,06 J cm-3)18 (cm .Papildymas) 1 lentelėje daugiau reikšmių literatūroje). Šis našumas buvo pasiektas dėl labai mažos šių MLC nuotėkio srovės (<10–7 A esant 750 V ir 180 °C, žr. išsamią informaciją 6 papildomoje pastaboje) – tai esminis dalykas, kurį paminėjo Smithas ir kt.19. į ankstesniuose tyrimuose naudotas medžiagas17,20. Šis našumas buvo pasiektas dėl labai mažos šių MLC nuotėkio srovės (<10–7 A esant 750 V ir 180 °C, žr. išsamią informaciją 6 papildomoje pastaboje) – tai esminis dalykas, kurį paminėjo Smithas ir kt.19. į ankstesniuose tyrimuose naudotas medžiagas17,20. Эти характеристики были достигнуты благодаря очень низкому току утечки этих MLC (<10–7 Аб. пи при 750 Вдсмрод олнительном примечании 6) — критический момент, упомянутый Смитом и др. 19 — в отличие от к материалам, использованным в более ранних исследованиях17,20. Šios charakteristikos buvo pasiektos dėl labai mažos šių MLC nuotėkio srovės (<10–7 A esant 750 V ir 180 ° C, daugiau informacijos rasite 6 papildomoje pastaboje) - kritinį tašką, kurį paminėjo Smithas ir kt. 19 – priešingai nei ankstesniuose tyrimuose naudotos medžiagos17,20.由于这些MLC 的泄漏电流非常低（在750 V 和180 °C 时<10-7 A，请参续th缁补充说明 䡥充说明6等人19 提到的关键点—相比之下，已经达到了这种性能到早期研究中使用的材料17,20.由于 这些 mlc 的 泄漏 非常 （在 在 在 750 V 和 180 ° C 时 <10-7 A ， 参见 补兎 说 渁）））) — 等 人 19 提到 关键 关键 点 相比之下 相比之下 相比之下 相比之下 相比之下 相比之下 相比之下 相比之下 相比之下 相比之下 相比之下 相比之下 相比之下 相比之下相比之下 相比之下 相比之下 相比之下 相比之下 相比之下 相比之下 相比之下 相比之下到早期研究中使用的材料17.20. Поскольку ток утечки этих MLC очень низкий (<10–7 А при 750 В ir 180 °C, см. подробности в дополнительюча омент, упомянутый Смитом и др. 19 — для сравнения, были достигнуты эти характеристики. Kadangi šių MLC nuotėkio srovė yra labai maža (<10–7 A esant 750 V ir 180 °C, daugiau informacijos rasite 6 papildomoje pastaboje) – tai pagrindinis dalykas, kurį paminėjo Smithas ir kt. 19 – palyginimui šie pasirodymai buvo pasiekti.į ankstesniuose tyrimuose naudotas medžiagas 17,20.
Tos pačios sąlygos (600 V, 20–90 °C) taikomos Stirlingo ciklui (7 papildoma pastaba). Kaip ir tikėtasi iš DE ciklo rezultatų, išeiga buvo 41,0 mJ. Viena ryškiausių Stirlingo ciklų savybių yra jų gebėjimas sustiprinti pradinę įtampą per termoelektrinį efektą. Pastebėjome įtampos padidėjimą iki 39 (nuo pradinės 15 V įtampos iki galinės įtampos iki 590 V, žr. papildomą 7.2 pav.).
Kitas skiriamasis šių MLC bruožas yra tai, kad jie yra makroskopiniai objektai, pakankamai dideli, kad surinktų energiją džaulio diapazone. Todėl mes sukonstravome kombaino prototipą (HARV1), naudodami 28 MLC PST 1 mm storio, laikydamiesi tos pačios lygiagrečios plokštės konstrukcijos, aprašytos Torello ir kt.14, 7 × 4 matricoje, kaip parodyta pav. Šilumą nešantis dielektrinis skystis kolektorius peristaltiniu siurbliu išstumiamas tarp dviejų rezervuarų, kur skysčio temperatūra palaikoma pastovi (metodas). Surinkite iki 3,1 J, naudodami Olsono ciklą, aprašytą fig. 2a, izoterminės sritys esant 10°C ir 125°C ir izolauko sritys esant 0 ir 750 V (195 kV cm-1). Tai atitinka 3,14 J cm-3 energijos tankį. Naudojant šį kombainą, buvo atlikti matavimai įvairiomis sąlygomis (2b pav.). Atkreipkite dėmesį, kad 1,8 J buvo gautas esant 80 °C temperatūros diapazonui ir 600 V įtampai (155 kV cm-1). Tai gerai sutampa su anksčiau minėtu 65 mJ 1 mm storio PST MLC tomis pačiomis sąlygomis (28 × 65 = 1820 mJ).
a, Eksperimentinis surinkto HARV1 prototipo nustatymas, pagrįstas 28 MLC PST 1 mm storio (4 eilutės × 7 stulpeliai), veikiančiais Olson ciklais. Kiekvienam iš keturių ciklo etapų prototipe pateikiama temperatūra ir įtampa. Kompiuteris varo peristaltinį siurblį, kuris cirkuliuoja dielektrinį skystį tarp šalto ir karšto rezervuarų, dviejų vožtuvų ir maitinimo šaltinio. Taip pat kompiuteris termoporomis renka duomenis apie prototipui tiekiamą įtampą ir srovę bei kombaino temperatūrą iš maitinimo šaltinio. b, Energija (spalva), kurią surinko mūsų 4 × 7 MLC prototipas, palyginti su temperatūros diapazonu (X ašis) ir įtampa (Y ašimi) įvairiuose eksperimentuose.
Didesnė kombaino versija (HARV2) su 60 PST MLC 1 mm storio ir 160 PST MLC 0,5 mm storio (41,7 g aktyvios piroelektrinės medžiagos) davė 11,2 J (8 papildoma pastaba). 1984 m. Olsenas pagamino energijos kombainą, kurio pagrindą sudaro 317 g alavu legiruoto Pb(Zr,Ti)O3 junginio, galintį generuoti 6,23 J elektros srovę maždaug 150 °C temperatūroje (21 nuoroda). Šiam kombainui tai yra vienintelė kita džaulio diapazono vertė. Ji gavo šiek tiek daugiau nei pusę mūsų pasiektos vertės ir beveik septynis kartus geresnę kokybę. Tai reiškia, kad HARV2 energijos tankis yra 13 kartų didesnis.
HARV1 ciklo laikotarpis yra 57 sekundės. Tai pagamino 54 mW galios su 4 eilėmis iš 7 stulpelių 1 mm storio MLC rinkinių. Norėdami žengti dar vieną žingsnį, sukūrėme trečiąjį kombainą (HARV3) su 0,5 mm storio PST MLC ir panašia sąranka kaip HARV1 ir HARV2 (9 papildoma pastaba). Išmatavome 12,5 sekundės termoizavimo laiką. Tai atitinka 25 s ciklo trukmę (papildomas 9 pav.). Surinkta energija (47 mJ) suteikia 1,95 mW vienam MLC, o tai savo ruožtu leidžia įsivaizduoti, kad HARV2 gamina 0,55 W (apie 1,95 mW × 280 PST MLC 0,5 mm storio). Be to, mes modeliavome šilumos perdavimą naudodami baigtinių elementų modeliavimą (COMSOL, 10 papildoma pastaba ir 2–4 papildomos lentelės), atitinkančius HARV1 eksperimentus. Baigtinių elementų modeliavimas leido nuspėti beveik eilės tvarka didesnes galios vertes (430 mW) tam pačiam skaičiui PST kolonų, sumažinus MLC iki 0,2 mm, naudojant vandenį kaip aušinimo skystį ir atkuriant matricą iki 7 eilučių. . × 4 kolonėlės (be , kai bakas buvo šalia kombaino, buvo 960 mW, papildomas 10b pav.).
Siekiant parodyti šio kolektoriaus naudingumą, Stirlingo ciklas buvo pritaikytas atskiram demonstraciniam įrenginiui, kurį sudaro tik du 0,5 mm storio PST MLC kaip šilumos kolektoriai, aukštos įtampos jungiklis, žemos įtampos jungiklis su akumuliaciniu kondensatoriumi, DC/DC keitiklis. , mažos galios mikrovaldiklis, dvi termoporos ir padidinimo keitiklis (11 papildoma pastaba). Grandinei reikia, kad akumuliacinis kondensatorius iš pradžių būtų įkrautas 9 V įtampa, o tada veiktų autonomiškai, o dviejų MLC temperatūra svyruoja nuo -5 °C iki 85 °C, čia 160 s ciklais (keli ciklai parodyti 11 papildomoje pastaboje). . Pažymėtina, kad du MLC, sveriantys tik 0,3 g, gali autonomiškai valdyti šią didelę sistemą. Kita įdomi savybė yra ta, kad žemos įtampos keitiklis gali konvertuoti 400 V į 10–15 V 79 % efektyvumu (11 papildoma pastaba ir 11.3 papildomas paveikslas).
Galiausiai įvertinome šių MLC modulių efektyvumą paverčiant šiluminę energiją elektros energija. Naudingumo kokybės koeficientas η apibrėžiamas kaip surinktos elektros energijos tankio Nd ir tiekiamos šilumos tankio Qin santykis (12 papildoma pastaba):
3a, b paveiksluose parodytas Olseno ciklo efektyvumas η ir proporcingas efektyvumas ηr atitinkamai kaip 0, 5 mm storio PST MLC temperatūros diapazono funkcija. Abu duomenų rinkiniai pateikti 195 kV cm-1 elektriniam laukui. Efektyvumas \(\this\) pasiekia 1,43%, o tai atitinka 18% ηr. Tačiau esant 10 K temperatūrų diapazonui nuo 25 °C iki 35 °C, ηr pasiekia vertes iki 40% (mėlyna kreivė 3b pav.). Tai du kartus didesnė už žinomą NLP medžiagų vertę, užfiksuotą PMN-PT plėvelėse (ηr = 19%) 10 K ir 300 kV cm-1 temperatūrų diapazone (18 nuoroda). Temperatūros diapazonai, žemesni nei 10 K, nebuvo svarstomi, nes PST MLC šiluminė histerezė yra tarp 5 ir 8 K. Labai svarbu pripažinti teigiamą fazių perėjimų poveikį efektyvumui. Tiesą sakant, beveik visos optimalios η ir ηr reikšmės gaunamos esant pradinei temperatūrai Ti = 25 ° C Fig. 3a,b. Taip yra dėl artimo fazės perėjimo, kai nenaudojamas laukas, o Curie temperatūra TC yra apie 20 °C šiuose MLC (13 papildoma pastaba).
a,b, efektyvumas η ir proporcingas Olsono ciklo efektyvumas (a)\({\eta }_{{\rm{r}}}=\eta /{\eta}_{{\rm{Carnot} } didžiausiam elektriniam 195 kV cm-1 lauku ir skirtingomis pradinėmis temperatūromis Ti, }}\,\)(b) MPC PST 0,5 mm storio, priklausomai nuo temperatūros intervalo ΔTspan.
Pastarasis stebėjimas turi dvi svarbias pasekmes: (1) bet koks efektyvus ciklas turi prasidėti esant aukštesnei nei TC temperatūrai, kad įvyktų lauko sukeltas fazinis perėjimas (iš paraelektrinio į feroelektrinį); (2) šios medžiagos yra efektyvesnės, kai veikimo laikas yra artimas TC. Nors mūsų eksperimentuose rodomas didelio masto efektyvumas, ribotas temperatūros diapazonas neleidžia pasiekti didelio absoliutaus efektyvumo dėl Carnot ribos (\(\Delta T/T\)). Tačiau puikus šių PST MLC parodytas efektyvumas pateisina Olseną, kai jis mini, kad „idealus 20 klasės regeneracinis termoelektrinis variklis, veikiantis nuo 50 °C iki 250 °C temperatūroje, gali turėti 30 % efektyvumą“17. Norint pasiekti šias vertes ir išbandyti koncepciją, būtų naudinga naudoti legiruotus PST su skirtingais TC, kaip ištyrė Shebanovas ir Bormanas. Jie parodė, kad PST TC gali svyruoti nuo 3°C (Sb dopingas) iki 33°C (Ti dopingas) 22 . Todėl manome, kad naujos kartos piroelektriniai regeneratoriai, pagaminti iš legiruotų PST MLC arba kitų medžiagų, turinčių stiprų pirmos eilės fazės perėjimą, gali konkuruoti su geriausiais galios kombainais.
Šiame tyrime ištyrėme MLC, pagamintus iš PST. Šiuos įrenginius sudaro Pt ir PST elektrodų serija, kai lygiagrečiai sujungti keli kondensatoriai. PST buvo pasirinktas, nes tai yra puiki EB medžiaga, todėl galimai puiki NLP medžiaga. Jame yra ryškus pirmos eilės feroelektrinis-paraelektrinis fazių perėjimas apie 20 °C, o tai rodo, kad jo entropijos pokyčiai yra panašūs į tuos, kurie parodyta 1 pav. Panašūs MLC buvo išsamiai aprašyti EC13,14 įrenginiams. Šiame tyrime naudojome 10,4 × 7,2 × 1 mm³ ir 10,4 × 7,2 × 0,5 mm³ MLC. 1 mm ir 0, 5 mm storio MLC buvo pagaminti iš 19 ir 9 sluoksnių PST, kurių storis buvo atitinkamai 38, 6 µm. Abiem atvejais vidinis PST sluoksnis buvo dedamas tarp 2, 05 µm storio platinos elektrodų. Šių MLC konstrukcijoje daroma prielaida, kad 55% PST yra aktyvūs, atitinkantys dalį tarp elektrodų (1 papildoma pastaba). Aktyvaus elektrodo plotas buvo 48, 7 mm2 (5 papildoma lentelė). MLC PST buvo paruoštas kietosios fazės reakcijos ir liejimo metodu. Išsami informacija apie paruošimo procesą buvo aprašyta ankstesniame straipsnyje14. Vienas iš skirtumų tarp PST MLC ir ankstesnio straipsnio yra B vietų tvarka, kuri labai veikia EC našumą PST. PST MLC B vietų tvarka yra 0,75 (2 papildoma pastaba), gauta sukepinant 1400 °C temperatūroje, po to šimtus valandų atkaitinant 1000 °C temperatūroje. Daugiau informacijos apie PST MLC rasite 1–3 papildomose pastabose ir 5 papildomoje lentelėje.
Pagrindinė šio tyrimo koncepcija paremta Olsono ciklu (1 pav.). Tokiam ciklui mums reikia karšto ir šalto rezervuaro bei maitinimo šaltinio, galinčio stebėti ir valdyti įtampą ir srovę įvairiuose MLC moduliuose. Šiems tiesioginiams ciklams buvo naudojamos dvi skirtingos konfigūracijos, būtent (1) Linkam moduliai, kaitinantys ir vėsinantys vieną MLC, prijungtą prie Keithley 2410 maitinimo šaltinio, ir (2) trys prototipai (HARV1, HARV2 ir HARV3) lygiagrečiai su ta pačia šaltinio energija. Pastaruoju atveju šilumos mainams tarp dviejų rezervuarų (karšto ir šalto) ir MLC buvo naudojamas dielektrinis skystis (silikoninė alyva, kurios klampumas 5 cP 25 °C temperatūroje, įsigyta iš Sigma Aldrich). Šiluminis rezervuaras susideda iš stiklinio indo, užpildyto dielektriniu skysčiu ir uždėto ant šiluminės plokštės. Šaltoje patalpoje yra vandens vonia su skysčio vamzdeliais su dielektriniu skysčiu dideliame plastikiniame inde, pripildytame vandens ir ledo. Kiekviename kombaino gale buvo dedami du trijų krypčių suspaudimo vožtuvai (pirkti iš Bio-Chem Fluidics), kad skystis būtų tinkamai perjungtas iš vieno rezervuaro į kitą (2a pav.). Siekiant užtikrinti šiluminę pusiausvyrą tarp PST-MLC paketo ir aušinimo skysčio, ciklo laikotarpis buvo pratęstas, kol įleidimo ir išleidimo termoporos (kuo arčiau PST-MLC paketo) parodys tą pačią temperatūrą. Python scenarijus valdo ir sinchronizuoja visus prietaisus (šaltinio matuoklius, siurblius, vožtuvus ir termoporas), kad veiktų teisingas Olsono ciklas, ty aušinimo skysčio kilpa pradeda cikliškai judėti per PST kaminą, kai šaltinio skaitiklis įkraunamas, kad jie įkaistų iki pageidaujamo lygio. taikoma įtampa tam Olsono ciklui.
Arba mes patvirtinome šiuos tiesioginius surinktos energijos matavimus netiesioginiais metodais. Šie netiesioginiai metodai yra pagrįsti elektrinio poslinkio (D) – elektrinio lauko (E) lauko kilpomis, surenkamomis esant skirtingoms temperatūroms, o apskaičiavus plotą tarp dviejų DE kilpų, galima tiksliai įvertinti, kiek energijos galima surinkti, kaip parodyta paveikslėlyje. . 2 paveiksle. .1b. Šios DE kilpos taip pat renkamos naudojant Keithley šaltinio matuoklius.
Dvidešimt aštuoni 1 mm storio PST MLC buvo surinkti į 4 eilučių, 7 stulpelių lygiagrečią plokščių struktūrą pagal nuorodoje aprašytą konstrukciją. 14. Skysčių tarpas tarp PST-MLC eilučių yra 0,75 mm. Tai pasiekiama pridedant dvipusės juostos juosteles kaip skystus tarpiklius aplink PST MLC kraštus. PST MLC yra elektra sujungtas lygiagrečiai su sidabriniu epoksidiniu tilteliu, kuris liečiasi su elektrodų laidais. Po to prie kiekvienos elektrodų gnybtų pusės sidabro epoksidine derva buvo priklijuoti laidai prijungti prie maitinimo šaltinio. Galiausiai įkiškite visą konstrukciją į poliolefino žarną. Pastarasis yra priklijuotas prie skysčio vamzdžio, kad būtų užtikrintas tinkamas sandarinimas. Galiausiai kiekviename PST-MLC konstrukcijos gale buvo įmontuotos 0, 25 mm storio K tipo termoporos, kad būtų galima stebėti įleidimo ir išleidimo skysčio temperatūrą. Norėdami tai padaryti, žarna pirmiausia turi būti perforuota. Sumontavę termoporą, tarp termoporos žarnos ir vielos užtepkite tuos pačius klijus, kaip ir anksčiau, kad atkurtumėte sandarumą.
Buvo sukurti aštuoni atskiri prototipai, iš kurių keturi turėjo 40 0,5 mm storio MLC PST, paskirstytų kaip lygiagrečios plokštės su 5 stulpeliais ir 8 eilutėmis, o likusieji keturi turėjo 15 1 mm storio MLC PST. 3 stulpelių × 5 eilučių lygiagrečios plokštės struktūroje. Bendras naudotų PST MLC skaičius buvo 220 (160 0,5 mm storio ir 60 PST MLC 1 mm storio). Šiuos du subvienetus vadiname HARV2_160 ir HARV2_60. Skysčio tarpą prototipe HARV2_160 sudaro dvi dvipusės 0,25 mm storio juostos, tarp kurių yra 0,25 mm storio viela. HARV2_60 prototipui pakartojome tą pačią procedūrą, bet naudojome 0,38 mm storio vielą. Simetrijai užtikrinti HARV2_160 ir HARV2_60 turi savo skysčio grandines, siurblius, vožtuvus ir šaltąją pusę (8 papildoma pastaba). Du HARV2 įrenginiai turi bendrą šilumos rezervuarą, 3 litrų talpos indą (30 cm x 20 cm x 5 cm) ant dviejų karštų plokščių su besisukančiais magnetais. Visi aštuoni atskiri prototipai yra elektra sujungti lygiagrečiai. HARV2_160 ir HARV2_60 subvienetai Olsono cikle veikia vienu metu, todėl gaunama 11,2 J energijos.
Įdėkite 0,5 mm storio PST MLC į poliolefino žarną su dvipuse juostele ir viela iš abiejų pusių, kad atsirastų erdvės skysčiui tekėti. Dėl mažo dydžio prototipas buvo dedamas šalia karšto arba šalto rezervuaro vožtuvo, todėl ciklo laikas buvo sumažintas.
Naudojant PST MLC, nuolatinis elektrinis laukas taikomas kaitinant šildymo šaką nuolatine įtampa. Dėl to susidaro neigiama šiluminė srovė ir kaupiama energija. Įkaitinus PST MLC, laukas pašalinamas (V = 0), o jame sukaupta energija grąžinama atgal į šaltinio skaitiklį, o tai atitinka dar vieną surinktos energijos indėlį. Galiausiai, naudojant įtampą V = 0, MLC PST atšaldomi iki pradinės temperatūros, kad ciklas galėtų prasidėti iš naujo. Šiame etape energija nerenkama. Vykdėme Olseno ciklą naudodami Keithley 2410 SourceMeter, įkraudami PST MLC iš įtampos šaltinio ir nustatydami srovės atitiktį iki atitinkamos vertės, kad įkrovimo fazės metu būtų surinkta pakankamai taškų patikimiems energijos skaičiavimams.
Stirlingo ciklais PST MLC buvo įkraunamas įtampos šaltinio režimu esant pradinei elektrinio lauko vertei (pradinė įtampa Vi > 0), norima atitikties srove, kad įkrovimo etapas truktų apie 1 s (ir surenkama pakankamai taškų, kad būtų galima patikimai apskaičiuoti energija) ir šalta temperatūra. Stirlingo ciklais PST MLC buvo įkraunamas įtampos šaltinio režimu esant pradinei elektrinio lauko vertei (pradinė įtampa Vi > 0), norima atitikties srove, kad įkrovimo etapas truktų apie 1 s (ir surenkama pakankamai taškų, kad būtų galima patikimai apskaičiuoti energija) ir šalta temperatūra. В циклах Стирлинга PST MLC заряжались в режиме источника напряжения при начальном значении электриначеплкоя > 0), желаемом податливом токе, так что этап зарядки занимает около 1 с (ir набирается достаточное колиточе а энергия) ir холодная температура. Stirlingo PST MLC cikluose jie buvo įkraunami įtampos šaltinio režimu esant pradinei elektrinio lauko vertei (pradinė įtampa Vi > 0), norima einamosios srovės srove, kad įkrovimo etapas truktų apie 1 s (ir pakankamą skaičių). taškų surenkama už patikimą energijos apskaičiavimą) ir šalta temperatūra.在斯特林循环中，PST MLC 在电压源模式下以初始电场值（初始电压（初始电压Vi > 0）充电压使得充电步骤大约需要1 秒（并且收集了足够的点以可靠地计算能量）和低温. Pagrindiniame cikle PST MLC įkraunamas pradine elektrinio lauko verte (pradinė įtampa Vi > 0) įtampos šaltinio režimu, todėl reikiama atitikties srovė įkrovimo žingsniui užtruks apie 1 sekundę (ir surinkome pakankamai taškų, kad patikimai apskaičiuoti (energiją) ir žemą temperatūrą. В викле с тиринга PST MLC заржается р р режиме источника напржения с начакыantu ( ение vi> 0), требеыйый ток податливости таков, чч этап зартки занимаеsakė ооко 1 с сkait тчоеrod 1 с— сототокunk 1 с сотеrodė тоы надежно расчитаč энерг н н н низкие терературыы . Stirlingo cikle PST MLC įkraunamas įtampos šaltinio režimu su pradine elektrinio lauko reikšme (pradinė įtampa Vi > 0), reikalinga atitikties srovė yra tokia, kad įkrovimo etapas trunka apie 1 s (ir pakankamas skaičius renkama taškų, kad būtų galima patikimai apskaičiuoti energiją) ir žema temperatūra .Prieš įkaistant PST MLC, atidarykite grandinę, pritaikydami I = 0 mA atitinkančią srovę (minimali atitikimo srovė, kurią gali apdoroti mūsų matavimo šaltinis, yra 10 nA). Dėl to MJK PST lieka įkrovimas, o įtampa didėja, kai mėginys įkaista. Rankoje BC energija nerenkama, nes I = 0 mA. Pasiekus aukštą temperatūrą, MLT FT įtampa padidėja (kai kuriais atvejais daugiau nei 30 kartų, žr. papildomą 7.2 pav.), MLK FT išsikrauna (V = 0), o juose tiek pat kaupiama elektros energija. nes jie yra pradinis mokestis. Ta pati srovės korespondencija grąžinama į skaitiklį-šaltinį. Dėl įtampos padidėjimo sukaupta energija aukštoje temperatūroje yra didesnė nei buvo pateikta ciklo pradžioje. Vadinasi, energija gaunama šilumą paverčiant elektra.
PST MLC įtampai ir srovei stebėti naudojome Keithley 2410 SourceMeter. Atitinkama energija apskaičiuojama integruojant Keithley šaltinio matuoklio nuskaitytos įtampos ir srovės sandaugą \ (E = {\int }_{0}^{\tau }{I}_({\rm {meas))}\ left(t\ right){V}_{{\rm{meas}}}(t)\), kur τ yra laikotarpio laikotarpis. Mūsų energijos kreivėje teigiamos energijos vertės reiškia energiją, kurią turime duoti MLC PST, o neigiamos vertės reiškia energiją, kurią iš jų išgauname, taigi ir gaunamą energiją. Santykinė galia tam tikram surinkimo ciklui nustatoma padalijus surinktą energiją iš viso ciklo periodo τ.
Visi duomenys pateikiami pagrindiniame tekste arba papildomoje informacijoje. Laiškai ir prašymai dėl medžiagos turėtų būti nukreipti į AT arba ED duomenų šaltinį, pateiktą šiame straipsnyje.
Ando Junior, OH, Maran, ALO & Henao, NC Termoelektrinių mikrogeneratorių energijos surinkimui kūrimo ir pritaikymo apžvalga. Ando Junior, OH, Maran, ALO & Henao, NC Termoelektrinių mikrogeneratorių energijos surinkimui kūrimo ir pritaikymo apžvalga.Ando Junior, Ohajas, Maran, ALO ir Henao, NC Termoelektrinių mikrogeneratorių energijos surinkimui kūrimo ir taikymo apžvalga. Ando Junior, OH, Maran, ALO & Henao, NC 回顾用于能量收集的热电微型发电机的开发和应用。 Ando Junior, OH, Maranas, ALO ir Henao, NCAndo Junior, Ohajas, Maranas, ALO ir Henao, NC svarsto galimybę sukurti ir pritaikyti termoelektrinius mikrogeneratorius energijai surinkti.atnaujinti. parama. Energy Rev. 91, 376–393 (2018).
Polman, A., Knight, M., Garnett, EC, Ehrler, B. & Sinke, WC Fotovoltinės medžiagos: dabartinis efektyvumas ir ateities iššūkiai. Polman, A., Knight, M., Garnett, EC, Ehrler, B. & Sinke, WC Fotovoltinės medžiagos: dabartinis efektyvumas ir ateities iššūkiai.Polman, A., Knight, M., Garnett, EK, Ehrler, B. ir Sinke, VK Fotovoltinės medžiagos: dabartinis veikimas ir ateities iššūkiai. Polman, A., Knight, M., Garnett, EC, Ehrler, B. & Sinke, WC 光伏材料：目前的效率和未来的挑战. Polman, A., Knight, M., Garnett, EC, Ehrler, B. & Sinke, WC Saulės medžiagos: dabartinis efektyvumas ir ateities iššūkiai.Polman, A., Knight, M., Garnett, EK, Ehrler, B. ir Sinke, VK Fotovoltinės medžiagos: dabartinis veikimas ir ateities iššūkiai.Science 352, aad4424 (2016).
Song, K., Zhao, R., Wang, ZL & Yang, Y. Sujungtas piro-pjezoelektrinis efektas, skirtas savarankiškai maitinamam vienalaikiam temperatūros ir slėgio jutimui. Song, K., Zhao, R., Wang, ZL & Yang, Y. Jungtinis piropjezoelektrinis efektas, skirtas savarankiškai maitinamam vienu metu veikiančiam temperatūros ir slėgio jutimui.Song K., Zhao R., Wang ZL ir Yan Yu. Kombinuotas piropjezoelektrinis efektas, skirtas autonominiam temperatūros ir slėgio matavimui vienu metu. Song, K., Zhao, R., Wang, ZL & Yang, Y. 用于自供电同时温度和压力传感的联合热压电效应。 Song, K., Zhao, R., Wang, ZL & Yang, Y. Savaiminiam maitinimui kartu su temperatūra ir slėgiu.Song K., Zhao R., Wang ZL ir Yan Yu. Kombinuotas termopjezoelektrinis efektas, skirtas autonominiam temperatūros ir slėgio matavimui vienu metu.Pirmyn. alma mater 31, 1902831 (2019).
Sebald, G., Pruvost, S. & Guyomar, D. Energijos rinkimas remiantis Ericsson piroelektriniais ciklais relaxor ferroelectric keramikoje. Sebald, G., Pruvost, S. & Guyomar, D. Energijos rinkimas remiantis Ericsson piroelektriniais ciklais relaxor ferroelectric keramikoje.Sebald G., Prouvost S. ir Guyomar D. Energijos rinkimas remiantis piroelektriniais Ericsson ciklais relaksorinėje feroelektrinėje keramikoje.Sebald G., Prouvost S. ir Guyomar D. Energijos rinkimas relaksorinėje feroelektrinėje keramikoje, pagrįsta Ericsson piroelektriniu dviračiu. Protinga alma mater. struktūra. 17, 15012 (2007).
Alpay, SP, Mantese, J., Trolier-Mckinstry, S., Zhang, Q. & Whatmore, RW Naujos kartos elektrokalorinės ir piroelektrinės medžiagos, skirtos kietojo kūno elektroterminės energijos tarpusavio konvertavimui. Alpay, SP, Mantese, J., Trolier-Mckinstry, S., Zhang, Q. & Whatmore, RW Naujos kartos elektrokalorinės ir piroelektrinės medžiagos, skirtos kietojo kūno elektroterminės energijos tarpusavio konvertavimui. Alpay, SP, Mantese, J., Trolier-Mckinstry, S., Zhang, Q. & Whatmore, RW Электрокалорические и пироэлектрические материалы следенияпом образования твердотельной электротермической энергии. Alpay, SP, Mantese, J., Trolier-Mckinstry, S., Zhang, Q. & Whatmore, RW Naujos kartos elektrokalorinės ir piroelektrinės medžiagos, skirtos kietojo kūno elektroterminės energijos tarpusavio konvertavimui. Alpay, SP, Mantese, J., Trolier-Mckinstry, S., Zhang, Q. & Whatmore, RW 用于固态电热能相互转换的下一代电热和 Alpay, SP, Mantese, J., Trolier-Mckinstry, S., Zhang, Q. & Whatmore, RW Alpay, SP, Mantese, J., Trolier-Mckinstry, S., Zhang, Q. & Whatmore, RW Электрокалорические и пироэлектрические материалы следенияпом образования твердотельной электротермической энергии. Alpay, SP, Mantese, J., Trolier-Mckinstry, S., Zhang, Q. & Whatmore, RW Naujos kartos elektrokalorinės ir piroelektrinės medžiagos, skirtos kietojo kūno elektroterminės energijos tarpusavio konvertavimui.Lady Bull. 39, 1099–1109 (2014).
Zhang, K., Wang, Y., Wang, ZL & Yang, Y. Standartas ir nuopelnų rodiklis, skirtas kiekybiškai įvertinti piroelektrinių nanogeneratorių veikimą. Zhang, K., Wang, Y., Wang, ZL & Yang, Y. Standartas ir nuopelnų rodiklis, skirtas kiekybiškai įvertinti piroelektrinių nanogeneratorių veikimą.Zhang, K., Wang, Y., Wang, ZL ir Yang, Yu. Standartinis ir kokybės balas, skirtas kiekybiškai įvertinti piroelektrinių nanogeneratorių veikimą. Zhang, K., Wang, Y., Wang, ZL & Yang, Y. 用于量化热释电纳米发电机性能的标准和品质因数. Zhang, K., Wang, Y., Wang, ZL & Yang, Y.Zhang, K., Wang, Y., Wang, ZL ir Yang, Yu. Piroelektrinio nanogeneratoriaus našumo kiekybinio įvertinimo kriterijai ir veikimo priemonės.Nano Energy 55, 534–540 (2019).
Crossley, S., Nair, B., Whatmore, RW, Moya, X. & Mathur, ND Elektrokaloriniai aušinimo ciklai švino skandžio tantalate su tikru regeneravimu per lauko pokyčius. Crossley, S., Nair, B., Whatmore, RW, Moya, X. & Mathur, ND Elektrokaloriniai aušinimo ciklai švino skandžio tantalate su tikru regeneravimu per lauko pokyčius.Crossley, S., Nair, B., Watmore, RW, Moya, X. ir Mathur, ND Elektrokaloriniai aušinimo ciklai švino-skandio tantalate su tikru regeneravimu modifikuojant lauką. Crossley, S., Nair, B., Whatmore, RW, Moya, X. & Mathur, ND 钽酸钪铅的电热冷却循环，通过场变化实现真正 Crossley, S., Nair, B., Whatmore, RW, Moya, X. & Mathur, ND. Tantalas酸钪钪钪钪钪钪钪钪电求的电池水水水水水气水在电影在在线电影.Crossley, S., Nair, B., Watmore, RW, Moya, X. ir Mathur, ND Elektroterminio skandžio-švino tantalato aušinimo ciklas, skirtas tikrajai regeneracijai keičiant lauką.fizika Rev. X 9, 41002 (2019).
Moya, X., Kar-Narayan, S. & Mathur, ND Kaloringos medžiagos, esančios šalia geležies fazių perėjimų. Moya, X., Kar-Narayan, S. & Mathur, ND Kaloringos medžiagos, esančios šalia geležies fazių perėjimų.Moya, X., Kar-Narayan, S. ir Mathur, ND Kaloringos medžiagos šalia ferroidinių fazių perėjimų. Moya, X., Kar-Narayan, S. & Mathur, ND 铁质相变附近的热量材料. Moya, X., Kar-Narayan, S. & Mathur, ND Šiluminės medžiagos šalia juodosios metalurgijos.Moya, X., Kar-Narayan, S. ir Mathur, ND Šiluminės medžiagos šalia geležies fazių perėjimų.Nat. alma mater 13, 439–450 (2014).
Moya, X. & Mathur, ND Kaloringos medžiagos vėsinimui ir šildymui. Moya, X. & Mathur, ND Kaloringos medžiagos vėsinimui ir šildymui.Moya, X. ir Mathur, ND Šiluminės medžiagos vėsinimui ir šildymui. Moya, X. & Mathur, ND 用于冷却和加热的热量材料. Moya, X. & Mathur, ND Šiluminės medžiagos vėsinimui ir šildymui.Moya X. ir Mathur ND Šiluminės medžiagos vėsinimui ir šildymui.Mokslas 370, 797–803 (2020).
Torelló, A. & Defay, E. Elektrokaloriniai aušintuvai: apžvalga. Torelló, A. & Defay, E. Elektrokaloriniai aušintuvai: apžvalga.Torello, A. ir Defay, E. Elektrokaloriniai aušintuvai: apžvalga. Torelló, A. & Defay, E. 电热冷却器：评论. Torelló, A. & Defay, E. 电热冷却器：评论.Torello, A. ir Defay, E. Elektroterminiai aušintuvai: apžvalga.Išplėstinė. elektroninis. alma mater. 8. 2101031 (2022).
Nuchokgwe, Y. ir kt. Didžiulis elektrokalorinės medžiagos energetinis efektyvumas labai tvarkingame skandžio-skandio-švine. Nacionalinis bendravimas. 12, 3298 (2021).
Nair, B. ir kt. Daugiasluoksnių oksidinių kondensatorių elektroterminis poveikis yra didelis plačiame temperatūrų diapazone. Nature 575, 468–472 (2019).
Torello, A. ir kt. Didžiulis temperatūrų diapazonas elektroterminiuose regeneratoriuose. Mokslas 370, 125–129 (2020).
Wang, Y. ir kt. Aukštos kokybės kietojo kūno elektroterminė aušinimo sistema. Mokslas 370, 129–133 (2020).
Meng, Y. ir kt. Kaskadinis elektroterminis aušinimo įrenginys dideliam temperatūros kilimui. Nacionalinė energetika 5, 996–1002 (2020).
Olsen, RB & Brown, DD Didelio efektyvumo tiesioginis šilumos pavertimas elektros energija susijusiais piroelektriniais matavimais. Olsen, RB & Brown, DD Didelio efektyvumo tiesioginis šilumos pavertimas elektros energija susijusiais piroelektriniais matavimais.Olsen, RB ir Brown, DD Labai efektyvus tiesioginis šilumos pavertimas elektros energija, susijęs su piroelektriniais matavimais. Olsen, RB & Brown, DD 高效直接将热量转换为电能相关的热释电测量. Olsen, RB & Brown, DDOlsen, RB ir Brown, DD Efektyvus tiesioginis šilumos pavertimas elektra, susijęs su piroelektriniais matavimais.Ferroelectrics 40, 17–27 (1982).
Pandya, S. ir kt. Energijos ir galios tankis plonose relaksorinėse feroelektrinėse plėvelėse. Nacionalinė alma mater. https://doi.org/10.1038/s41563-018-0059-8 (2018).
Smith, AN & Hanrahan, BM Kaskadinė piroelektrinė konversija: feroelektrinių fazių perėjimo ir elektros nuostolių optimizavimas. Smith, AN & Hanrahan, BM Kaskadinė piroelektrinė konversija: feroelektrinių fazių perėjimo ir elektros nuostolių optimizavimas.Smith, AN ir Hanrahan, BM Kaskadinė piroelektrinė konversija: feroelektrinės fazės perėjimas ir elektros nuostolių optimizavimas. Smith, AN & Hanrahan, BM 级联热释电转换：优化铁电相变和电损耗. Smithas, AN ir Hanrahanas, BMSmith, AN ir Hanrahan, BM Kaskadinė piroelektrinė konversija: feroelektrinių fazių perėjimų ir elektros nuostolių optimizavimas.J. Paraiška. fizika. 128, 24103 (2020).
Hoch, SR Feroelektrinių medžiagų naudojimas šiluminei energijai paversti elektra. procesas. IEEE 51, 838–845 (1963).
Olsen, RB, Bruno, DA, Briscoe, JM & Dullea, J. Kaskadinis piroelektrinis energijos keitiklis. Olsen, RB, Bruno, DA, Briscoe, JM & Dullea, J. Kaskadinis piroelektrinis energijos keitiklis.Olsen, RB, Bruno, DA, Briscoe, JM ir Dullea, J. Cascade Pyroelectric Power Converter. Olsen, RB, Bruno, DA, Briscoe, JM & Dullea, J. 级联热释电能量转换器. Olsen, RB, Bruno, DA, Briscoe, JM & Dullea, J. 级联热释电能量转换器.Olsen, RB, Bruno, DA, Briscoe, JM ir Dullea, J. Kaskadiniai piroelektriniai galios keitikliai.Ferroelectrics 59, 205–219 (1984).
Shebanov, L. & Borman, K. Apie švino-skandio tantalato kietus tirpalus, turinčius didelį elektrokalorinį poveikį. Shebanov, L. & Borman, K. Apie švino-skandio tantalato kietus tirpalus, turinčius didelį elektrokalorinį poveikį.Shebanov L. ir Borman K. Ant kietų švino-skandio tantalato tirpalų, turinčių didelį elektrokalorinį poveikį. Shebanov, L. & Borman, K. 关于具有高电热效应的钪铅钪固溶体. Šebanovas, L. ir Bormanas, K.Shebanov L. ir Borman K. Apie skandžio-švino-skandio kietus tirpalus, turinčius didelį elektrokalorinį poveikį.Ferroelectrics 127, 143–148 (1992).
Dėkojame N. Furusawa, Y. Inoue ir K. Honda už pagalbą kuriant MLC. PL, AT, YN, AA, JL, UP, VK, OB ir ED Dėkojame Liuksemburgo nacionaliniam tyrimų fondui (FNR) už paramą šiam darbui per CAMELHEAT C17/MS/11703691/Defay, MASSENA PRIDE/15/10935404/Defay- Siebentritt, THERMODIMAT C20/MS/14718071/Defay ir BRIDGES2021/MS/16282302/CECOHA/Defay.
Medžiagų tyrimų ir technologijos departamentas, Liuksemburgo technologijos institutas (LIST), Belvoir, Liuksemburgas