Tvarių elektros šaltinių siūlymas yra vienas iš svarbiausių šio amžiaus iššūkių. Energijos rinkimo medžiagų tyrimų zonos kyla iš šios motyvacijos, įskaitant termoelektrinę1, fotoelektrinę2 ir termofotovoltatiką3. Nors mums trūksta medžiagų ir prietaisų, galinčių surinkti energiją „Joule“ diapazone, piroelektrinės medžiagos, galinčios paversti elektrinę energiją periodiniais temperatūros pokyčiais, laikomi jutikliais4 ir energijos derliaus nuėmimais5,6,7. Čia mes sukūrėme makroskopinį šiluminės energijos kombainą daugiasluoksnio kondensatoriaus pavidalu, pagamintu iš 42 gramų švino skandžio tantalato, pagaminančio 11,2 J elektrinės energijos per termodinaminį ciklą. Kiekvienas piroelektrinis modulis gali generuoti elektros energijos tankį iki 4,43 J cm-3 per ciklą. Mes taip pat parodome, kad pakanka dviejų tokių modulių, sveriančių 0,3 g, kad būtų nuolat maitinami autonominiai energijos kombainai su įterptais mikrovaldikliais ir temperatūros jutikliais. Galiausiai parodome, kad 10 K temperatūros diapazonui šie daugiasluoksniai kondensatoriai gali pasiekti 40% Carnot efektyvumo. Šios savybės atsiranda dėl (1) feroelektrinės fazės pokyčio, siekiant didelio efektyvumo, (2) mažos nuotėkio srovės, kad būtų išvengta nuostolių, ir (3) aukštos skilimo įtampos. Šie makroskopiniai, keičiami ir efektyvūs piroelektrinės galios kombainai permąsto termoelektrinės galios generavimą.
Palyginti su erdvinės temperatūros gradientu, reikalingu termoelektrinėms medžiagoms, termoelektrinių medžiagų energijos surinkimui reikalingas temperatūros ciklas laikui bėgant. Tai reiškia termodinaminį ciklą, kurį geriausiai apibūdina entropija (-os) -temperatūros (T) diagrama. 1a paveiksle pavaizduota tipiška netiesinės piroelektrinės (NLP) medžiagos ST grafikas, parodantis lauko varomą feroelektrinę ir-paraelektrinę fazės perėjimą skandžio švino tantalate (PST). Mėlynos ir žalios ciklo sekcijos ST diagramoje atitinka konvertuotą elektrinę energiją Olsono cikle (dvi izoterminės ir dvi izopolio sekcijos). Čia atsižvelgiame į du ciklus, kai tas pats elektrinio lauko keitimas (laukas įjungtas ir išjungtas) ir temperatūros keitimas Δt, nors ir esant skirtingoms pradinėms temperatūroms. Žaliasis ciklas nėra fazių perėjimo srityje ir todėl turi daug mažesnį plotą nei mėlynasis ciklas, esantis fazės perėjimo srityje. ST diagramoje kuo didesnė sritis, tuo didesnė surinkta energija. Todėl fazės perėjimas turi surinkti daugiau energijos. Didelio ploto dviračių NLP poreikis yra labai panašus į poreikį elektroterminėms programoms9, 10, 11, 12, kur PST daugiasluoksniai kondensatoriai (MLC) ir PVDF pagrįsti terpolimerai neseniai parodė puikų atvirkštinį našumą. Aušinimo našumo būsena 13,14,15,16 cikle. Todėl mes nustatėme, kad šiluminės energijos surinkimas domina PST MLC. Šie mėginiai buvo išsamiai aprašyti metoduose ir apibūdinami 1 papildomose pastabose (skenavimo elektronų mikroskopija), 2 (rentgeno spindulių difrakcija) ir 3 (kalorimetrija).
A, Entropijos (-ų) eskizo (-ų)-temperatūros (T) sklypo su elektriniu lauku įjungta ir išjungta NLP medžiagoms, rodančioms fazių perėjimus. Du energijos surinkimo ciklai rodomi dviejose skirtingose ​​temperatūros zonose. Mėlyni ir žali ciklai vyksta atitinkamai fazės perėjimo viduje ir išorėje ir baigiasi labai skirtinguose paviršiaus regionuose. B, du PST MLC vienpoliai, 1 mm storio, matuojami atitinkamai nuo 0 iki 155 kV cm-1, esant 20 ° C ir 90 ° C, ir atitinkami OLSEN ciklai. Raidės ABCD nurodo skirtingas Olsono ciklo būsenas. AB: MLC buvo įkraunami iki 155 kV cm-1 20 ° C temperatūroje. BC: MLC buvo palaikomas esant 155 kV cm-1, o temperatūra pakilo iki 90 ° C. CD: MLC išmetimas 90 ° C temperatūroje. DA: MLC atšaldytas iki 20 ° C nulio lauke. Mėlyna sritis atitinka įvesties galią, reikalingą ciklui pradėti. Oranžinė sritis yra energija, surinkta per vieną ciklą. C, viršutinė plokštė, įtampa (juoda) ir srovė (raudona), palyginti su laiku, stebima tuo pačiu OLSON cikle kaip b. Du įdėklai žymi įtampos ir srovės amplifikaciją pagrindiniuose ciklo taškuose. Apatiniame skydelyje geltonos ir žalios kreivės žymi atitinkamai atitinkamą temperatūros ir energijos kreives atitinkamai 1 mm storio MLC. Energija apskaičiuojama pagal srovės ir įtampos kreives viršutiniame skydelyje. Neigiama energija atitinka surinktą energiją. Keturių figūrų didžiosios raidės, atitinkančios didžiosios raides, yra tokie patys kaip Olsono cikle. Ciklas AB'CD atitinka Stirlingo ciklą (papildoma 7 pastaba).
kur E ir D yra atitinkamai elektrinis ir elektrinio poslinkio laukas. ND gali būti gaunamas netiesiogiai iš DE grandinės (1 pav. B) arba tiesiogiai paleidžiant termodinaminį ciklą. Naudingiausius metodus Olsenas aprašė jo novatoriškame darbe renkant piroelektrinę energiją devintojo dešimtmečio17 m.
Fig. 1B rodo dvi 1 mm storio PST-MLC mėginių monopolines kilpas, surinktus atitinkamai 20 ° C ir 90 ° C temperatūroje, esant nuo 0 iki 155 kV cm-1 (600 V). Šie du ciklai gali būti naudojami netiesiogiai apskaičiuoti Energiją, surinktą pagal Olsono ciklą, parodytą 1a paveiksle. Tiesą sakant, Olseno ciklą sudaro dvi izofieldo šakos (čia, nulio lauko DA šakoje ir 155 kV cm-1 BC šakoje) ir dvi izoterminės šakos (čia, 20 ° с ir 20 ° с AB šakoje). C CD šakoje) ciklo metu surinkta energija atitinka oranžinės ir mėlynos spalvos regionus (EDD integralas). Surinkta energija yra skirtumas tarp įvesties ir išvesties energijos, ty tik oranžinės spalvos plotas Fig. 1b. Šis konkretus OLSON ciklas suteikia ND energijos tankį 1,78 J CM-3. Stirlingo ciklas yra alternatyva Olsono ciklui (papildoma 7 pastaba). Kadangi pastovus įkrovos stadija (atvira grandinė) lengviau pasiekiama, iš 1B pav. (AB'CD ciklas) energijos tankis pasiekia 1,25 J CM-3. Tai tik 70% to, ką gali surinkti Olsono ciklas, tačiau tai daro paprasta derliaus nuėmimo įranga.
Be to, mes tiesiogiai išmatuojome Energiją, surinktą OLSON ciklo metu, naudodamiesi PST MLC, naudodami „LinkAM“ temperatūros valdymo etapą ir šaltinio matuoklį (metodą). 1c paveiksle viršuje ir atitinkamuose intarpuose pavaizduota srovė (raudona) ir įtampa (juoda), surinkta toje pačioje 1 mm storio PST MLC, kaip ir DE kilpai, einanti per tą patį Olsono ciklą. Srovė ir įtampa leidžia apskaičiuoti surinktą energiją, o kreivės parodytos Fig. 1C, apačia (žalia) ir temperatūra (geltona) per visą ciklą. ABCD raidės rodo tą patį OLSON ciklą 1 pav. Šios pastovios pradinės srovės pasekmė yra ta, kad įtampos kreivė (juodoji kreivė) nėra tiesinė dėl netiesinio potencialo poslinkio lauko d PST (1c pav., Viršutinė įdėklas). Įkrovimo pabaigoje MLC saugoma 30 mJ elektros energijos (taškas B). Tada MLC įkaista ir susidaro neigiama srovė (taigi neigiama srovė), o įtampa išlieka 600 V. Po 40 s, kai temperatūra pasiekė 90 ° C plokščiakalnį, ši srovė buvo kompensuota, nors pakopinis mėginys buvo pagamintas 35 mJ elektros energijos metu (antra įdėta 1c pav., Viršuje). Tada MLC (šakos CD) įtampa sumažinama, todėl dar 60 MJ elektros darbų. Bendra išėjimo energija yra 95 mJ. Surinkta energija yra skirtumas tarp įvesties ir išvesties energijos, kuri suteikia 95–30 = 65 mJ. Tai atitinka 1,84 J CM-3 energijos tankį, kuris yra labai artimas iš DE žiedo ištraukto ND. Šio OLSON ciklo atkuriamumas buvo išsamiai patikrintas (4 papildoma pastaba). Toliau didindami įtampą ir temperatūrą, mes pasiekėme 4,43 J CM-3, naudodami OLSEN ciklus 0,5 mm storio PST MLC, esant 750 V (195 kV cm-1) ir 175 ° C temperatūros diapazonui (5 papildoma pastaba). Tai yra keturis kartus didesnis nei geriausias literatūroje nurodytas tiesioginių OLSON ciklų literatūroje ir buvo gautas plonose PB (MG, NB) O3-PBTIO3 (PMN-PT) (1,06 J CM-3) 18 (cm .pietinės 1 lentelės 1 lentelė, jei norite gauti daugiau literatūros verčių). Šis našumas buvo pasiektas dėl labai mažos šių MLC nutekėjimo srovės (<10–7 A esant 750 V ir 180 ° C, žr. Išsamią informaciją 6 papildomoje pastaboje) - svarbų tašką, kurį minėjo Smith ir kt. Šis našumas buvo pasiektas dėl labai mažos šių MLC nutekėjimo srovės (<10–7 A esant 750 V ir 180 ° C, žr. Išsamią informaciją 6 papildomoje pastaboje) - svarbų tašką, kurį minėjo Smith ir kt. Эти харакsakytas д дополнительном примечании 6) - критический момент, уомнутый ситом и д дtuok. 19 m. Šios charakteristikos buvo pasiektos dėl labai mažos šių MLC nutekėjimo srovės (<10–7 A esant 750 V ir 180 ° C, išsamią informaciją žr. 6 papildomoje pastaboje) - kritinį tašką, kurį minėjo Smith ir kt. 19 - Priešingai nei medžiagos, naudojamos ankstesniuose tyrimuose17,20.由于这些 MLC 的泄漏电流非常低 （在 750 V 和 180 ° C 时 <10-7 A ， 请参见补充说明 6 中的详细信息） —— Smith 等人 19 提到的关键点 提到的关键点 相比之下 ， 已经达到了这种性能到早期研究中使用的材料 17,20。由于 这些 mlc 的 泄漏 非常 （在 在 在 750 V 和 180 ° C 时 <10-7 A ， 参见 补充 说明 6 中 详细 信息））））） — 等 人 19 提到 关键 关键 点 相比之下 相比之下 相比之下 相比之下 相比之下 相比之下 相比之下 相比之下 相比之下 相比之下 相比之下 相比之下 相比之下 相比之下 相比之下 相比之下 相比之下 相比之下 相比之下 相比之下相比之下 ， 已经达到了这种性能到早期研究中使用的材料 17,20。 Поскольку ток утечки этих mlc чень низкий (<10–7 ари 750 в и 180 ° C, с. ключевой моменalaikis, уомнуныйый ситом и д др. 19 - для сравнения, ыли достигнуы эти характеabar. Kadangi šių MLC nutekėjimo srovė yra labai maža (<10–7 A esant 750 V ir 180 ° C, išsamią informaciją žr. 6 papildomą pastabą) - pagrindinį tašką, kurį minėjo Smith ir kt. 19 - Palyginimui, šie pasirodymai buvo pasiekti.į medžiagas, naudojamas ankstesniuose tyrimuose 17,20.
Tos pačios sąlygos (600 V, 20–90 ° C), taikomos Stirlingo ciklui (7 papildoma pastaba). Kaip ir tikėtasi iš DE ciklo rezultatų, išeiga buvo 41,0 MJ. Vienas ryškiausių Stirlingo ciklų savybių yra jų sugebėjimas sustiprinti pradinę įtampą per termoelektrinį efektą. Mes pastebėjome iki 39 įtampos padidėjimą (nuo pradinės 15 V įtampos iki galutinės įtampos iki 590 V, žr. Papildomą 7.2 pav.).
Kitas išskirtinis šių MLC bruožas yra tas, kad jie yra makroskopiniai objektai, pakankamai dideli, kad surinktų energiją džaulių diapazone. Todėl mes sukūrėme kombaino prototipą („Harm1“), naudodami 28 mlc PST 1 mm storio, po to paties lygiagrečios plokštelės konstrukcijos, aprašytos Torello ir kt .14, 7 × 4 matricoje, kaip parodyta Fig. Fig., Kai šilumos nešiojamasis dielektrinis skystis yra lygus (kolektorių). Surinkite iki 3,1 J, naudodami OLSON ciklą, aprašytą Fig. 2A, izoterminės sritys, esant 10 ° C ir 125 ° C ir izofieldui, esant 0 ir 750 V (195 kV cm-1). Tai atitinka 3,14 J CM-3 energijos tankį. Naudojant šią kombainą, matavimai buvo atlikti įvairiomis sąlygomis (2b pav.). Atkreipkite dėmesį, kad 1,8 J buvo gauta per 80 ° C temperatūros diapazoną ir 600 V (155 kV cm-1) įtampą. Tai gerai suderinta su anksčiau minėtu 65 mJ už 1 mm storio PST MLC tomis pačiomis sąlygomis (28 × 65 = 1820 MJ).
A, Eksperimentinė surinkto HASTH prototipo, pagrįsto 28 mlc PST, 1 mm storio (4 eilučių × 7 stulpeliai), eksperimentinė sąranka, veikianti OLSON ciklais. Kiekvienam iš keturių ciklo etapų temperatūra ir įtampa pateikiami prototipe. Kompiuteris vairuoja peristaltinį siurblį, kuris cirkuliuoja dielektrinį skystį tarp šaltų ir karštų rezervuarų, dviejų vožtuvų ir maitinimo šaltinio. Kompiuteris taip pat naudoja termoelementus, kad surinktų duomenis apie įtampą ir srovę, tiekiamą prie prototipo ir kombaino temperatūros iš maitinimo šaltinio. B, energija (spalva), surinkta mūsų 4 × 7 MLC prototipo, palyginti su temperatūros diapazonu (X ašis) ir įtampa (Y ašis), skirtinguose eksperimentuose.
Didesnė kombaino versija (Harv2) su 60 PST MLC 1 mm storio ir 160 PST MLC 0,5 mm storio (41,7 g aktyviosios piroelektrinės medžiagos) davė 11,2 J (papildoma 8 pastaba). 1984 m. Olsenas pagamino energijos kombainą, paremtą 317 g skardos, esančios Pb (Zr, Ti) O3 junginiu, galinčiu generuoti 6,23 J elektros energijos maždaug 150 ° C temperatūroje (21 nuoroda). Šiam kombainui tai yra vienintelė kita „Joule“ diapazono vertė. Tai šiek tiek daugiau nei pusė vertės, kurią pasiekėme, ir beveik septynis kartus didesnė už kokybę. Tai reiškia, kad „Harm2“ energijos tankis yra 13 kartų didesnis.
„Harm1“ ciklo laikotarpis yra 57 sekundės. Tai sukūrė 54 MW galią su 4 eilutėmis 7 stulpeliais 1 mm storio MLC rinkiniu. Norėdami žengti vieną žingsnį toliau, mes sukūrėme trečiąjį kombainą („Harm3“) su 0,5 mm storio PST MLC ir panašia sąranka su „Harm1“ ir „Harm2“ (papildoma pastaba 9). Išmatuojome 12,5 sekundės šilumizacijos laiką. Tai atitinka 25 s ciklo laiką (papildomas 9 pav.). Surinkta energija (47 MJ) suteikia 1,95 mW vienos MLC elektrinę galią, o tai savo ruožtu leidžia mums įsivaizduoti, kad „Harm2“ sukuria 0,55 W (maždaug 1,95 mW × 280 PST MLC 0,5 mm storio). Be to, mes imituojame šilumos perdavimą, naudodami baigtinių elementų modeliavimą (COMSOL, papildoma 10 pastaba ir 2–4 papildomos lentelės), atitinkančios Harv1 eksperimentus. Baigtinių elementų modeliavimas leido numatyti galios vertes beveik aukštesne (430 MW) galios vertėmis (430 MW), kai tą patį PST kolonų skaičių, MLC pernešant iki 0,2 mM, naudojant vandenį kaip aušinimo skystį, ir atkurdami matricą iki 7 eilučių. × 4 stulpeliai (be to, buvo 960 MW, kai bakas buvo šalia kombaino, papildomas 10b pav.).
Norint parodyti šio kolekcininko naudingumą, atskirai demonstrantui, kurį sudarė tik du 0,5 mm storio PST MLC kaip šilumos kolekcionieriai, aukštos įtampos jungiklis, mažos įtampos jungiklis su laikymo kondicionieriumi, DC/DC keitikliu, mažos galios mikrokontroller, dviem termoelementais ir „Boost“ kondicionieriumi (papildymo 11). Grandinė reikalauja, kad laikymo kondensatorius iš pradžių būtų įkraunamas esant 9 V, o paskui veikia autonomiškai, o dviejų MLC temperatūra svyruoja nuo –5 ° C iki 85 ° C, čia esant 160 s ciklams (keli ciklai parodomi 11 papildomoje pastaboje). Pažymėtina, kad du MLC, sveriantys tik 0,3 g, gali autonomiškai valdyti šią didelę sistemą. Kitas įdomus bruožas yra tas, kad žemos įtampos keitiklis gali paversti 400 V į 10-15 V 79% efektyvumo (papildoma 11 pastaba ir papildomas 11.3 paveikslas).
Galiausiai mes įvertinome šių MLC modulių efektyvumą konvertuojant šiluminę energiją į elektrinę energiją. Efektyvumo kokybės koeficientas η yra apibrėžiamas kaip surinktos elektrinės energijos tankio ir tiekiamo šilumos qin tankio santykis (papildomas pastaba 12):
3A, B paveiksluose parodytas atitinkamai Olseno ciklo efektyvumas η ir proporcingas efektyvumas ηR kaip 0,5 mm storio PST MLC temperatūros diapazono funkcija. Abu duomenų rinkiniai pateikiami 195 kV cm-1 elektriniam laukui. Efektyvumas \ (\ this \) siekia 1,43%, tai yra 18% ηR. Tačiau kai temperatūros diapazonas yra 10 K nuo 25 ° C iki 35 ° C, ηR siekia vertes iki 40% (mėlynoji kreivė 3b pav.). Tai yra dvigubai didesnė nei žinoma NLP medžiagų, užfiksuotų PMN-PT plėvelėse (ηr = 19%), vertė temperatūros diapazone 10 ir 300 kV cm-1 (nuoroda 18). Nebuvo atsižvelgiama į temperatūros diapazoną žemiau 10 K, nes PST MLC šiluminė histerezė yra nuo 5 iki 8 K. Teigiamo fazių perėjimų poveikio efektyvumui atpažinimas yra kritinis. Tiesą sakant, optimalios η ir ηr vertės beveik visos gaunamos pradinėje temperatūroje Ti = 25 ° C pav. 3a, b. Taip yra dėl artimo fazės perėjimo, kai laukas netaikomas, o „Curie“ temperatūra TC yra apie 20 ° C šiose MLC (papildoma 13 pastaba).
a, b, efektyvumas η ir proporcingas Olsono ciklo (a) \ ({\ eta} _ {{{\ rm {r}}} = \ eta /{\ eta} _ {{{\ rm {carnot}}}}, 195 km cm-1 ir skirtingos srities Ti, ir skirtingos. }} \, \) (b) MPC PST 0,5 mm storio, atsižvelgiant į temperatūros intervalą ΔTSPAN.
Pastarasis pastebėjimas turi du svarbius padarinius: (1) bet koks veiksmingas dviračių sportas turi prasidėti aukštesnėje nei TC temperatūroje, kad įvyktų lauko sukeltas fazės perėjimas (nuo paraelektrinio į feroelektrinį); (2) Šios medžiagos yra efektyvesnės vykdymo metu, esančiame netoli TC. Nors didelio masto efektyvumas parodytas mūsų eksperimentuose, ribotas temperatūros diapazonas neleidžia mums pasiekti didelio absoliutaus efektyvumo dėl Carnot ribos (\ (\ delta t/t \)). Tačiau puikus šių PST MLC įrodytas efektyvumas pateisina Olseną, kai jis užsimena, kad „ideali 20 klasės regeneracinis termoelektrinis variklis, veikiantis temperatūroje nuo 50 ° C iki 250 ° C, gali būti efektyvus 30%“ 17. Norint pasiekti šias vertes ir išbandyti koncepciją, būtų naudinga naudoti PST su skirtingais TCS, kurias tyrė Shebanovas ir Bormanas. Jie parodė, kad TC PST gali skirtis nuo 3 ° C (SB dopingo) iki 33 ° C (Ti doping) 22. Todėl mes hipotezuojame, kad naujos kartos piroelektriniai regeneratoriai, pagrįsti DOPED PST MLC ar kitomis medžiagomis, turinčiomis stiprų pirmosios eilės fazės perėjimą, gali konkuruoti su geriausiais galios kombainais.
Šiame tyrime mes ištyrėme MLC, pagamintus iš PST. Šiuos prietaisus sudaro PT ir PST elektrodų serija, pagal kurią keli kondensatoriai yra sujungti lygiagrečiai. PST buvo pasirinktas, nes tai yra puiki EB medžiaga, todėl yra potencialiai puiki NLP medžiaga. Jis pasižymi aštriu pirmosios eilės feroelektrine-paraelektrine faze perėjimu maždaug 20 ° C, tai rodo, kad jos entropijos pokyčiai yra panašūs į tuos, kurie parodyti 1 pav. Šiame tyrime mes panaudojome 10,4 × 7,2 × 1 mm³ ir 10,4 × 7,2 × 0,5 mm³ MLC. MLC, kurių storis buvo 1 mm ir 0,5 mm, buvo pagaminti iš 19 ir 9 PST sluoksnių, kurių storis buvo atitinkamai 38,6 μm. Abiem atvejais vidinis PST sluoksnis buvo dedamas tarp 2,05 μm storio platinos elektrodų. Šių MLC dizainas daro prielaidą, kad 55% PST yra aktyvūs, tai yra dalis tarp elektrodų (1 papildoma pastaba). Aktyvusis elektrodo plotas buvo 48,7 mm2 (5 papildoma lentelė). MLC PST buvo paruoštas kietos fazės reakcija ir liejimo metodu. Informacija apie paruošimo procesą buvo aprašyta ankstesniame 14 straipsnyje. Vienas iš PST MLC ir ankstesnio straipsnio skirtumų yra B vietų tvarka, kuri daro didelę įtaką EB našumui PST. PST MLC B vietų tvarka yra 0,75 (2 papildoma pastaba), gauta sukepinant 1400 ° C temperatūroje, po to šimtus valandų trukmės atkaitinant 1000 ° C temperatūroje. Norėdami gauti daugiau informacijos apie PST MLC, skaitykite 1-3 papildomose pastabose ir 5 papildomos lentelėje.
Pagrindinė šio tyrimo koncepcija pagrįsta Olsono ciklu (1 pav.). Tokiam ciklui mums reikia karšto ir šalto rezervuaro ir maitinimo šaltinio, galinčio stebėti ir valdyti įtampą ir srovę įvairiuose MLC moduliuose. Šie tiesioginiai ciklai panaudojo dvi skirtingas konfigūracijas, būtent (1) „Linkam“ modulius šildymo ir aušinimo vienas MLC, prijungtas prie „Keithley 2410“ maitinimo šaltinio, ir (2) trys prototipai („Harm1“, „Harm2“ ir „Harm3“) lygiagrečiai su ta pačia šaltinio energija. Pastaruoju atveju dielektrinis skystis (silikoninis aliejus, kurio klampumas yra 5 cp 25 ° C temperatūroje, įsigytas iš „Sigma Aldrich“), buvo naudojamas šilumos mainams tarp dviejų rezervuarų (karštų ir šaltų) ir MLC. Šiluminį rezervuarą sudaro stiklinė talpykla, užpildyta dielektriniu skysčiu ir dedamas ant šiluminės plokštės. Šaltą laikymą sudaro vandens vonia su skystais vamzdeliais, kuriuose yra dielektrinio skysčio dideliame plastikiniame inde, užpildytame vandeniu ir ledu. Du trijų krypčių žiupsnelio vožtuvai (įsigyti iš „Bio-chem“ skysčių) buvo dedami kiekviename kombinacijos gale, kad skystis būtų tinkamai perjungtas iš vieno rezervuaro į kitą (2A paveikslas). Norint užtikrinti šiluminę pusiausvyrą tarp PST-MLC paketo ir aušinimo skysčio, ciklo laikotarpis buvo prailgintas tol, kol įleidimo ir išleidimo angos termoelementai (kuo arčiau PST-MLC paketo) parodė tą pačią temperatūrą. „Python“ scenarijus tvarko ir sinchronizuoja visus instrumentus (šaltinio matuoklius, siurblius, vožtuvus ir termoelemes), kad būtų galima paleisti teisingą OLSON ciklą, ty aušinimo skysčio kilpa pradeda dviračių dviračių per PST krūvą po to, kai šaltinio matuoklis bus įkrautas taip, kad jie įkaistų pagal norimą pritaikytą įtampą pagal nurodytą OLSON ciklą.
Arba mes patvirtinome šiuos tiesioginius surinktos energijos matavimus netiesioginiais metodais. Šie netiesioginiai metodai yra pagrįsti elektriniu poslinkiu (D) - elektriniu lauko (E) lauko kilpomis, surinktomis skirtingose ​​temperatūrose, ir apskaičiuojant plotą tarp dviejų DE kilpų, galima tiksliai įvertinti, kiek energijos galima surinkti, kaip parodyta paveikslėlyje. 2 paveiksle .1b. Šios kilpos taip pat renkamos naudojant Keithley šaltinio matuoklius.
Dvidešimt aštuoni 1 mm storio PST MLC buvo surinkti į 4 eilutes, 7 stulpelius lygiagrečią plokštelės struktūrą pagal konstrukciją, aprašytą etalone. 14. Skysčio tarpas tarp PST-MLC eilučių yra 0,75 mm. Tai pasiekiama pridedant dvipusės juostos juosteles kaip skystą tarpiklį aplink PST MLC kraštus. PST MLC yra elektra sujungtas lygiagrečiai su sidabriniu epoksidiniu tiltu, liečiant su elektrodais. Po to laidai buvo klijuoti sidabro epoksidine derva prie kiekvienos elektrodų gnybtų pusės, kad būtų galima sujungti su maitinimo šaltiniu. Galiausiai įdėkite visą struktūrą į poliolefino žarną. Pastarasis priklijuojamas prie skysčio vamzdžio, kad būtų užtikrintas tinkamas sandarinimas. Galiausiai, kiekviename PST-MLC struktūros gale buvo integruoti 0,25 mm storio K tipo termoelementai, kad būtų galima stebėti įleidimo ir išleidimo skysčio temperatūrą. Norėdami tai padaryti, pirmiausia reikia perforuoti žarną. Įdiegę termoelementą, tepkite tokius pat klijus kaip ir anksčiau tarp termoelemento žarnos ir vielos, kad atkurtumėte sandariklį.
Buvo sukurti aštuoni atskiri prototipai, iš kurių keturi turėjo 40 0,5 mm storio MLC PST, paskirstytos kaip lygiagrečios plokštelės su 5 stulpeliais ir 8 eilutėmis, o likusios keturios turėjo po 15 1 mm storio MLC PST. 3 stulpeliuose × 5 eilių lygiagrečioje plokštės struktūroje. Bendras naudojamų PST MLC skaičius buvo 220 (160 0,5 mm storio ir 60 PST MLC 1 mm storio). Mes vadiname šiuos du subvienetus „Harm2_160“ ir „Harm2_60“. Skystą tarpą prototipą „Harm2_160“ sudaro dvi dvipusės juostos 0,25 mm storio su 0,25 mm storio viela. „Harm2_60“ prototipui mes pakartojome tą pačią procedūrą, tačiau naudodami 0,38 mm storio vielą. Simetrijai „Harm2_160“ ir „Harm2_60“ turi savo skysčių grandines, siurblius, vožtuvus ir šaltą pusę (8 papildoma pastaba). Du „Harm2“ vienetai turi šilumos rezervuarą, 3 litrų indą (30 cm x 20 cm x 5 cm) ant dviejų karštų plokštelių su besisukančiais magnetais. Visi aštuoni atskiri prototipai yra elektra sujungti lygiagrečiai. „Harm2_160“ ir „Harm2_60“ subvienetai tuo pačiu metu veikia OLSON cikle, todėl energijos derlius yra 11,2 J.
Įdėkite 0,5 mm storio PST MLC į poliolefino žarną su dvipuse juostele ir viela iš abiejų pusių, kad būtų sukurta erdvė skysčiui tekėti. Dėl mažo dydžio prototipas buvo pastatytas šalia karšto ar šalto rezervuaro vožtuvo, sumažindamas ciklo laiką.
„PST MLC“ pastovus elektrinis laukas taikomas naudojant pastovią įtampą šildymo šakai. Dėl to sukuriama neigiama šiluminė srovė ir kaupiama energija. Šildant PST MLC, laukas pašalinamas (v = 0), o joje saugoma energija grąžinama atgal į šaltinio skaitiklį, kuris atitinka dar vieną surinktos energijos indėlį. Galiausiai, pritaikius V = 0 įtampą, MLC PST atvėsinamos iki pradinės temperatūros, kad ciklas galėtų pradėti iš naujo. Šiame etape energija nėra renkama. Mes važiavome „Olsen“ ciklu naudodami „Keithley 2410“ šaltinį, įkraunant PST MLC iš įtampos šaltinio ir nustatant dabartinę atitiktį atitinkamai vertei, kad įkrovimo etape būtų surinkti pakankamai taškų patikimam energijos skaičiavimams.
Stirlingo cikluose PST MLC buvo įkrauti įtampos šaltinio režimu pradine elektrinio lauko verte (pradinė VI įtampa> 0), norima atitikties srovė, kad įkrovimo žingsnis užtruks apie 1 s (ir renkami pakankamai taškų, kad būtų galima patikimai apskaičiuoti energiją) ir šalta temperatūrą. Stirlingo cikluose PST MLC buvo įkrauti įtampos šaltinio režimu pradine elektrinio lauko verte (pradinė VI įtampa> 0), norima atitikties srovė, kad įkrovimo žingsnis užtruks apie 1 s (ir renkami pakankamai taškų, kad būtų galima patikimai apskaičiuoti energiją) ir šalta temperatūrą. В циклах стирлинга PST MLC зART ) достаточное количество точек д надежного рета энергия) и холололоesio т терератуotografaras. Stirlingo PST MLC cikluose jie buvo įkrauti įtampos šaltinio režimu pradine elektrinio lauko verte (pradinė VI įtampa> 0), norima išeigos srovė, todėl įkrovimo stadija užtrunka apie 1 s (ir patikimai apskaičiuojant patikimą energijos temperatūrą reikia surinkti pakankamai taškų).在斯特林循环中 ， PST MLC 在电压源模式下以初始电场值 （初始电压 VI> 0） 充电 ， 所需的顺应电流使得充电步骤大约需要 1 秒 （并且收集了足够的点以可靠地计算能量 并且收集了足够的点以可靠地计算能量 和低温。 和低温。 和低温。 Pagrindiniame cikle PST MLC įkraunamas pagal pradinę elektrinio lauko vertę (pradinė VI įtampa> 0) įtampos šaltinio režime, kad reikiamą atitikties srovę įkrovimo žingsnį užtruks apie 1 sekundę (ir mes surinkome pakankamai taškų, kad patikimai apskaičiuotume (energiją) ir žemą temperatūrą. В цикле стиринга PST MLC зART T количество точек, чтоыы надежно ржсчитать энергию) и низкие терературы. Stirlingo cikle PST MLC įkraunamas įtampos šaltinio režimu, kai pradinė elektrinio lauko vertė (pradinė VI įtampa> 0), reikalinga atitikties srovė yra tokia, kad įkrovimo stadija užtrunka apie 1 s (ir pakankamas taškų skaičius, kad būtų galima patikimai apskaičiuoti energiją) ir žemą temperatūrą.Prieš įkaisdami PST MLC, atidarykite grandinę, pritaikydami atitikimo srovę i = 0 mA (minimali atitikimo srovė, kurią mūsų matavimo šaltinis gali valdyti, yra 10 NA). Dėl to MJK PST lieka krūvis, o įtampa didėja, kai mėginys įkaista. ARM BC nėra renkama energijos, nes i = 0 mA. Pasiekus aukštą temperatūrą, MLT pėdų įtampa padidėja (kai kuriais atvejais daugiau nei 30 kartų, žr. Papildomą 7.2 pav.), MLK FT yra išleidžiamas (V = 0), o elektros energija yra kaupiama jose taip pat, kaip ir pradinis krūvis. Ta pati dabartinė korespondencija grąžinama į skaitiklio šaltinį. Dėl įtampos padidėjimo kaupiama energija aukštoje temperatūroje yra aukštesnė nei ciklo pradžioje. Taigi energija gaunama paverčiant šilumą į elektrą.
Įtampą ir srovę, taikomą PST MLC, naudojome „Keithley 2410“ šaltinį. Atitinkama energija apskaičiuojama integruojant įtampos ir srovės produktą, kurį skaito Keithley šaltinio matuoklis, \ (e = {\ int} _ {0}^{\ tau} {i} _ ({\ rm {Meas)}} \ t \ dešinė τ yra laikotarpio laikotarpis. Savo energijos kreivėje teigiamos energijos vertės reiškia energiją, kurią turime suteikti MLC PST, o neigiamos vertės reiškia energiją, kurią iš jų išgauname, taigi ir gaunama energija. Santykinė tam tikro surinkimo ciklo galia nustatoma padalijus surinktą energiją iš viso ciklo laikotarpio τ.
Visi duomenys pateikiami pagrindiniame tekste arba papildomos informacijos. Laiškai ir užklausos dėl medžiagos turėtų būti nukreipti į AT arba ED duomenų, pateiktų su šiuo straipsniu, šaltinį.
„Ando Junior“, OH, Maran, Alo ir Henao, NC. Termoelektrinių mikrogeneratorių kūrimo ir taikymo apžvalga energijai rinkti. „Ando Junior“, OH, Maran, Alo ir Henao, NC. Termoelektrinių mikrogeneratorių kūrimo ir taikymo apžvalga energijai rinkti.„Ando Junior“, „Ohio“, „Maran“, „ALO“ ir „Henao“, NC termoelektrinių mikrogeneratorių kūrimo ir taikymo apžvalga energijai surinkti. Ando jaunesnysis, OH, Maran, Alo ir Henao, NC 回顾用于能量收集的热电微型发电机的开发和应用。 Ando jaunesnysis, OH, Maran, Alo ir Henao, NC„Ando Junior“, „Ohio“, „Maran“, „Alo“ ir „Henao“, NC svarsto termoelektrinių mikrogeneratorių, skirtų energijos surinkimui, kūrimą ir pritaikymą.atnaujinti. palaikymas. Energijos red. 91, 376–393 (2018).
Polman, A., Knight, M., Garnett, EC, Ehrler, B. & Sinke, WC fotoelektrinės medžiagos: dabartinis efektyvumas ir būsimi iššūkiai. Polman, A., Knight, M., Garnett, EC, Ehrler, B. & Sinke, WC fotoelektrinės medžiagos: dabartinis efektyvumas ir būsimi iššūkiai.Polman, A., Knight, M., Garnett, EK, Ehrler, B. ir Sinke, VK fotoelektrinės medžiagos: dabartiniai atlikimai ir ateities iššūkiai. Polman, A., Knight, M., Garnett, EC, Ehrler, B. & Sinke, WC 光伏材料 ： 目前的效率和未来的挑战。 目前的效率和未来的挑战。 目前的效率和未来的挑战。 目前的效率和未来的挑战。 目前的效率和未来的挑战。 Polman, A., Knight, M., Garnett, EC, Ehrler, B. & Sinke, WC Saulės medžiagos: Dabartinis efektyvumas ir būsimi iššūkiai.Polman, A., Knight, M., Garnett, EK, Ehrler, B. ir Sinke, VK fotoelektrinės medžiagos: dabartiniai atlikimai ir ateities iššūkiai.Mokslas 352, AAD4424 (2016).
Daina, K., Zhao, R., Wang, Zl ir Yang, Y. Konjaunamas piro-pjezoelektrinis efektas savarankiškai maitinamam temperatūrai ir slėgio jumui. Daina, K., Zhao, R., Wang, Zl ir Yang, Y. Konjunkcinis piro-pjezoelektrinis efektas savarankiškai maitinamam temperatūrai ir slėgio jumui.Daina K., Zhao R., Wang Zl ir Yan Yu. Kombinuotas piropiezoelektrinis efektas autonominiam tuo pačiu metu išmatuoti temperatūrą ir slėgį. Song, K., Zhao, R., Wang, Zl ir Yang, Y. 用于自供电同时温度和压力传感的联合热压电效应。 Song, K., Zhao, R., Wang, Zl ir Yang, Y. Dėl savarankiško galios tuo pačiu metu kaip temperatūra ir slėgis.Daina K., Zhao R., Wang Zl ir Yan Yu. Kombinuotas termopiezoelektrinio efektas autonominiam tuo pačiu metu išmatuojant temperatūrą ir slėgį.Į priekį. Alma Mater 31, 1902831 (2019).
Sebaldas, G., Pruvost, S. ir Guyomar, D. Energijos derlius, pagrįstas Ericsson piroelektriniais ciklais relaksuotojo feroelektrinėje keramikoje. Sebaldas, G., Pruvost, S. ir Guyomar, D. Energijos derlius, pagrįstas Ericsson piroelektriniais ciklais relaksuotojo feroelektrinėje keramikoje.Sebaldas G., Prouvost S. ir Guyomar D. Energijos derlius, pagrįstas piroelektriniais „Ericsson“ ciklais relaksuotojo feroelektrinėje keramikoje.Sebaldas G., Prouvost S. ir Guyomar D. Energijos derlius relaksariniame feroelektrinėje keramikoje, pagrįstoje „Ericsson“ piroelektriniu dviračiu. „Smart Alma Mater“. struktūra. 17, 15012 (2007).
Alpay, SP, Mantese, J., Trolier-McKinstry, S., Zhang, Q. & Whatmore, RW, naujos kartos elektrokalorinės ir piroelektrinės medžiagos kietojo kūno elektroterminės energijos tarpusavio konversijos. Alpay, SP, Mantese, J., Trolier-McKinstry, S., Zhang, Q. & Whatmore, RW, naujos kartos elektrokalorinės ir piroelektrinės medžiagos kietojo kūno elektroterminės energijos tarpusavio konversijos. Alpay, SP, Mantese, J., TROLIOR-MCKINSTRY, S., ZHANG, Q. & WHOTORME, RW эектрокаорические и пироэinkite покекекeig материев сеsis сококекекекие маalaiksas севевео окекекекеčystė маериалыедевево pabail. заимного преобразования тердотельной электермической энергииииии. Alpay, SP, Mantese, J., Trolier-McKinstry, S., Zhang, Q. & Whatmore, RW Next Generation Elektrokalorinės ir piroelektrinės medžiagos kietojo kūno elektroterminės energijos tarpkonversijai. Alpay, SP, Mantese, J., Trolier-McKinstry, S., Zhang, Q. & Whatmore, RW 用于固态电热能相互转换的下一代电热和热释电材料。 Alpay, SP, Mantese, J., Trolier-McKinstry, S., Zhang, Q. & Whatmore, RW Alpay, SP, Mantese, J., TROLIOR-MCKINSTRY, S., ZHANG, Q. & WHOTORME, RW эектрокаорические и пироэinkite покекекeig материев сеsis сококекекекие маalaiksas севевео окекекекеčystė маериалыедевево pabail. заимного преобразования тердотельной электермической энергииииии. Alpay, SP, Mantese, J., Trolier-McKinstry, S., Zhang, Q. & Whatmore, RW Next Generation Elektrokalorinės ir piroelektrinės medžiagos kietojo kūno elektroterminės energijos tarpkonversijai.Ponios jautis. 39, 1099–1109 (2014).
Zhang, K., Wang, Y., Wang, Zl ir Yang, Y. Standartinis ir merito figūra, siekiant kiekybiškai įvertinti piroelektrinių nanogeneratorių veikimą. Zhang, K., Wang, Y., Wang, Zl ir Yang, Y. Standartinis ir merito figūra, siekiant kiekybiškai įvertinti piroelektrinių nanogeneratorių veikimą.Zhang, K., Wang, Y., Wang, Zl ir Yang, Yu. Standartinis ir kokybės balas, skirtas kiekybiškai įvertinti piroelektrinių nanogeneratorių veikimą. Zhang, K., Wang, Y., Wang, Zl ir Yang, Y. 用于量化热释电纳米发电机性能的标准和品质因数。 Zhang, K., Wang, Y., Wang, Zl ir Yang, Y.Zhang, K., Wang, Y., Wang, Zl ir Yang, Yu. Kriterijai ir atlikimo priemonės, skirtos įvertinti piroelektrinio nanogeneratoriaus veikimo kiekį.„Nano Energy 55“, 534–540 (2019).
Crossley, S., Nair, B., Whatmore, RW, Moya, X. & Mathur, ND elektrokalorinio aušinimo ciklai švino skandžio tantalate su tikruoju regeneravimu, per lauko variaciją. Crossley, S., Nair, B., Whatmore, RW, Moya, X. & Mathur, ND elektrokalorinio aušinimo ciklai švino skandžio tantalate su tikruoju regeneravimu, per lauko variaciją.Crossley, S., Nair, B., Watmore, RW, Moya, X. ir Mathur, ND elektrokalorinio aušinimo ciklai švino-skandžio tantalate su tikruoju regeneracija, modifikuojant lauką. Crossley, S., Nair, B., Whatmore, RW, Moya, X. & Mathur, nd 钽酸钪铅的电热冷却循环 ， 通过场变化实现真正的再生。 Crossley, S., Nair, B., Whatmore, RW, Moya, X. & Mathur, Nd. Tantalumas 酸钪钪钪钪钪钪钪钪电求的电池水水水水水气水在电影在在线电影。Crossley, S., Nair, B., Watmore, RW, Moya, X. ir Mathur, ir skandžio švino tantalato elektroterminis aušinimo ciklas tikram regeneracijai per lauką.Fizikos red. X 9, 41002 (2019).
Moya, X., Kar-Narayan, S. & Mathur, ND kalorijų medžiagos šalia feroinės fazės perėjimų. Moya, X., Kar-Narayan, S. & Mathur, ND kalorijų medžiagos šalia feroinės fazės perėjimų.Moya, X., Kar-Narayan, S. ir Mathur, ND kalorijų medžiagos šalia Ferroid fazės perėjimų. Moya, X., Kar-Narayan, S. & Mathur, Nd 铁质相变附近的热量材料。 Moya, X., Kar-Narayan, S. & Mathur, ND šiluminės medžiagos šalia geležies metalurgijos.Moya, X., Kar-Narayan, S. ir Mathur, Šiluminės medžiagos šalia geležies fazės perėjimų.NAT. Alma Mater 13, 439–450 (2014).
Moya, X. & Mathur, ir kalorijų medžiagos aušinimui ir šildymui. Moya, X. & Mathur, ir kalorijų medžiagos aušinimui ir šildymui.Moya, X. ir Mathur, ir šiluminės medžiagos aušinimui ir šildymui. Moya, X. & Mathur, nd 用于冷却和加热的热量材料。 Moya, X. & Mathur, ir šiluminės medžiagos aušinimui ir šildymui.„Moya X.“ ir „Mathur“ ir šiluminės medžiagos vėsinimui ir šildymui.Mokslas 370, 797–803 (2020).
Torelló, A. ir DeFay, E. Elektrokaloriniai aušintuvai: apžvalga. Torelló, A. ir DeFay, E. Elektrokaloriniai aušintuvai: apžvalga.Torello, A. ir DeFay, E. Elektrokaloriniai aušintuvai: apžvalga. Torelló, A. & DeFay, E. 电热冷却器 ： 评论。 评论。 评论。 Torelló, A. & DeFay, E. 电热冷却器 ： 评论。 评论。 评论。Torello, A. ir Defay, E. Elektroniniai aušintuvai: apžvalga.Išplėstinė. Elektroninis. alma mater. 8. 2101031 (2022).
Nuchokgwe, Y. et al. Milžiniškas elektrokalorinės medžiagos energijos efektyvumas labai tvarkomame skandžio-skandžio švino. Nacionalinis bendravimas. 12, 3298 (2021).
Nair, B. et al. Daugiasluoksnių kondensatorių elektroterminis poveikis yra didelis plačiame temperatūros diapazone. Gamta 575, 468–472 (2019).
Torello, A. ir kt. Didžiulis temperatūros diapazonas elektroterminiuose regeneratoriuose. Mokslas 370, 125–129 (2020).
Wang, Y. et al. Aukštos kokybės kietojo kūno elektroterminio aušinimo sistema. Mokslas 370, 129–133 (2020).
Meng, Y. et al. Kaskados elektroterminis aušinimo įtaisas dideliam temperatūrai pakilti. „National Energy 5“, 996–1002 (2020).
Olsen, RB ir Brown, DD Aukšto efektyvumo tiesioginis šilumos virsmas į elektrinę energiją susijusius piroelektrinius matavimus. OLSEN, RB & BROWN, DD Aukšto efektyvumo tiesioginis šilumos virsmas su elektrinėmis energija susijusiais piroelektriniais matavimais.Olsen, RB ir Brown, DD labai efektyvus tiesioginis šilumos virsmas į elektrinę energiją, susijusią su piroelektriniais matavimais. Olsenas, RB ir Brownas, DD 高效直接将热量转换为电能相关的热释电测量。 Olsen, RB ir Brown, DDOLSEN, RB ir BROWN, DD Efektyvus tiesioginis šilumos pavertimas elektra, susijusi su piroelektriniais matavimais.Ferroelectrics 40, 17–27 (1982).
Pandya, S. et al. Energijos ir galios tankis plonose relaksuolių feroelektrinėse plėvelėse. Nacionalinis alma mater. https://doi.org/10.1038/s41563-018-0059-8 (2018).
Smith, An & Hanrahan, BM kaskadinis piroelektrinė konversija: feroelektrinės fazės perėjimo ir elektrinių nuostolių optimizavimas. Smith, An & Hanrahan, BM kaskadinis piroelektrinė konversija: feroelektrinės fazės perėjimo ir elektrinių nuostolių optimizavimas.Smithas, AN ir Hanrahanas, BM kaskadinis piroelektrinė konversija: feroelektrinės fazės perėjimas ir elektrinių nuostolių optimizavimas. Smith, An & Hanrahan, BM 级联热释电转换 ： 优化铁电相变和电损耗。 Smith, An & Hanrahan, BMSmithas, AN ir Hanrahanas, BM kaskadinis piroelektrinė konversija: feroelektrinių fazių perėjimų ir elektrinių nuostolių optimizavimas.J. paraiška. fizika. 128, 24103 (2020).
Hoch, SR Ferroelektrinių medžiagų naudojimas šiluminei energijai paversti elektra. procesas. IEEE 51, 838–845 (1963).
Olsenas, RB, Bruno, DA, Briscoe, JM ir Dullea, J. Cascaded Pyroelectric Energy Converter. Olsenas, RB, Bruno, DA, Briscoe, JM ir Dullea, J. Cascaded Pyroelectric Energy Converter.Olsenas, RB, Bruno, DA, Briscoe, JM ir Dullea, J. Cascade piroelektrinės galios keitiklis. Olsenas, RB, Bruno, DA, Briscoe, JM ir Dullea, J. 级联热释电能量转换器。 Olsenas, RB, Bruno, DA, Briscoe, JM ir Dullea, J. 级联热释电能量转换器。Olsen, RB, Bruno, DA, Briscoe, JM ir Dullea, J. Cascaded Pyroelectric Power Converters.„Ferroelectrics 59“, 205–219 (1984).
Shebanov, L. ir Borman, K. Dėl kietų švino-skandžio tantalato tirpalų, turinčių didelį elektrokalorinį poveikį. Shebanov, L. ir Borman, K. Dėl kietų švino-skandžio tantalato tirpalų, turinčių didelį elektrokalorinį poveikį.Shebanov L. ir Borman K. Dėl kietų švino-skandžio tantalato tirpalų, turinčių didelį elektrokalorinį poveikį. Shebanovas, L. ir Bormanas, K. 关于具有高电热效应的钪铅钪固溶体。 Shebanovas, L. ir Bormanas, K.Shebanov L. ir Borman K. ant kietų skandžio-švino-skandžio tirpalų, turinčių didelį elektrokalorinį poveikį.„Ferroelectrics 127“, 143–148 (1992).
Dėkojame N. Furusawa, Y. Inoue ir K. Honda už pagalbą kuriant MLC. PL, AT, YN, AA, JL, UP, VK, OB and ED Thanks to the Luxembourg National Research Foundation (FNR) for supporting this work through CAMELHEAT C17/MS/11703691/Defay, MASSENA PRIDE/15/10935404/Defay- Siebentritt, THERMODIMAT C20/MS/14718071/Defay and „Bridges2021/MS“/16282302/cecoha/defay.
Liuksemburgo technologijos instituto (sąrašas) Medžiagų tyrimų ir technologijų katedra, Belvoir, Liuksemburgas